La nodurile rețelei cristaline ale metalelor există ioni pozitivi, iar electronii se mișcă liber între ei. Ele par să plutească pe întregul volum al conductorului, deoarece forțele de atracție față de ionii pozitivi ai rețelei care acționează asupra electronilor liberi aflați în interiorul metalului sunt, în medie, echilibrate reciproc. Acțiunea forțelor de atracție ale ionilor pozitivi asupra electronilor îi împiedică pe aceștia din urmă să treacă dincolo de suprafața metalului.

Doar cei mai rapizi electroni pot depăși această atracție și pot zbura din metal. Cu toate acestea, electronul nu poate părăsi complet metalul, deoarece este atras de ionul de suprafață pozitiv și de sarcina care a apărut în metal din cauza pierderii electronului. Rezultanta acestor forțe de atracție nu este zero, ci este direcționată în metal perpendicular pe suprafața acestuia (Fig. 1).

După ceva timp, electronul, sub influența acestor forțe, se poate întoarce în metal. Printre electronii aflați în apropierea suprafeței metalului, vor exista un număr mare de electroni care vor părăsi temporar metalul și apoi vor reveni înapoi. Acest proces seamănă cu evaporarea unui lichid. În cele din urmă, se stabilește un echilibru dinamic între electronii plecați și cei care revin. Astfel, la limita metalului cu vidul, apare un strat dublu de sarcini electrice, al cărui câmp este similar cu câmpul unui condensator plat. Câmpul electric al acestui strat poate fi considerat uniform (Fig. 2). Diferența de potențial din acest strat se numește diferența de potențial de contact dintre metal și vid.

Acest strat dublu electric nu creează un câmp în spațiul exterior, dar împiedică electronii să scape din metal.

După cum arată calculele și experimentele speciale, grosimea acestui strat este mică și egală cu aproximativ 10 -10 m.

Astfel, pentru a părăsi metalul și a intra în mediu, electronul trebuie să facă lucrul A împotriva forțelor atractive din sarcina pozitivă a metalului și împotriva forțelor de respingere din norul de electroni încărcat negativ. Este aproximativ egal cu A in = e, unde e este sarcina electronului. Pentru a face acest lucru, electronul trebuie să aibă suficientă energie cinetică.

Lucrul minim A pe care trebuie să îl facă un electron datorită energiei sale cinetice pentru a părăsi metalul și a nu se întoarce la el se numește functia de lucru.

Funcția de lucru depinde numai de tipul de metal și de puritatea acestuia. Funcția de lucru este de obicei măsurată în electron volți (eV).

Pentru metalele pure, A in este mai mulți electroni volți. Deci, de exemplu, pentru cesiu valoarea sa este de 1,81 eV, pentru platină 6,27 eV.

Se numește eliberarea de electroni liberi dintr-un metal emisie de electroni. În condiții externe normale, emisia de electroni este slab exprimată, deoarece energia cinetică medie a mișcării termice haotice a majorității electronilor liberi din metale este mult mai mică decât funcția de lucru. Pentru a crește intensitatea emisiei, energia cinetică a electronilor liberi ar trebui mărită la valori egale sau mai mari decât funcția de lucru. Acest lucru poate fi realizat în diferite moduri. În primul rând, prin crearea unui câmp electric de intensitate foarte mare (E ~ 10 6 V/cm), capabil să smulgă electroni din metal - emisie rece. Această emisie este utilizată în microproiectoarele electronice. În al doilea rând, prin bombardarea metalului cu electroni, accelerați anterior de un câmp electric la o viteză foarte mare, - emisie secundară de electroni. În al treilea rând, iluminarea intensă a suprafeței metalice - fotoemisia. Efectul fotoelectric extern și proiectarea unei fotocelule în vid se bazează pe fenomenul fotoemisiei. În al patrulea rând, încălzirea metalului - emisie termoionică. Electronii emiși de un corp încălzit se numesc termoionicăși acest corp însuși - emițător.

Secțiunea este foarte ușor de utilizat. Doar introduceți cuvântul dorit în câmpul oferit și vă vom oferi o listă cu semnificațiile acestuia. Aș dori să menționez că site-ul nostru oferă date din diverse surse - dicționare enciclopedice, explicative, de formare a cuvintelor. Aici puteți vedea și exemple de utilizare a cuvântului pe care l-ați introdus.

Ce înseamnă „emisie electronică”?

Dicţionar enciclopedic, 1998

emisie electronică

emisia de electroni de către un solid sau lichid sub influența unui câmp electric (emisia de câmp), încălzirea (emisia termoionică), radiația electromagnetică (emisia fotoelectronilor), fluxul de electroni (emisia secundară de electroni) etc.

Emisia electronica

emisie de electroni de pe suprafața unui solid sau lichid. E. e. apare în cazurile în care, sub influența unor influențe externe, unii dintre electronii corpului dobândesc energie suficientă pentru a depăși bariera de potențial de la limita corpului sau dacă, sub influența unui câmp electric, bariera de potențial de suprafață devine transparentă pentru unii dintre electronii care au cele mai mari energii în interiorul corpului. E. e. poate apărea atunci când corpurile sunt încălzite (emisia termionică), când sunt bombardate de electroni (emisia secundară de electroni), ioni (emisia ion-electron) sau fotoni (emisia fotoelectronului). În anumite condiții (de exemplu, când curentul este trecut printr-un semiconductor cu mobilitate mare a electronilor sau când i se aplică un impuls puternic de câmp electric), electronii de conducție se pot „încălzi” mult mai mult decât rețeaua cristalină, iar unii dintre ei pot părăsiți corpul (emisia de electroni fierbinți) .

Pentru a observa E. e. este necesar să se creeze un câmp electric extern care accelerează electroni la suprafața corpului (emițător), care „suge” electroni de pe suprafața emițătorului. Dacă acest câmp este suficient de mare (³ 102 V/cm), atunci reduce înălțimea barierei de potențial la limita corpului și, în consecință, funcția de lucru (efectul Schottky), în urma căreia E. e . crește. În câmpuri electrice puternice (~107 V/cm), bariera de potențial de suprafață devine foarte subțire, iar electronii se tunelesc prin ea (emisie de tunel), uneori numită și emisie de câmp. Ca urmare a influenței simultane a 2 sau mai mulți factori, pot apărea emisii termoautoelectronice sau fotoautoelectronice. În câmpuri electrice pulsate foarte puternice (~ 5 × 107 V/cm), emisia tunelului duce la distrugerea rapidă (explozia) a microtipurilor de pe suprafața emițătorului și la formarea de plasmă densă în apropierea suprafeței. Interacțiunea acestei plasme cu suprafața emițătorului determină o creștere bruscă a curentului electric. până la 106 A cu o durată a impulsului de curent de câteva zeci de nsec (emisie explozivă). Cu fiecare impuls de curent, microcantități (~ 10-11 g) de substanță emițătoare sunt transferate la anod.

Electronii unui conductor se mișcă liber în limitele sale, iar atunci când este absorbită suficientă energie, aceștia pot ieși, depășind peretele unui puț de potențial de la suprafața corpului (Fig. 10.6). Acest fenomen se numește emisie de electroni (într-un singur atom, un fenomen similar se numește ionizare).

La T = 0 energia necesară pentru emisie este determinată de diferența dintre niveluri W= 0 și nivelul Fermi E R(Fig. 10.6) şi se numeşte funcţia de lucru. Sursa de energie poate fi fotoni (vezi paragraful 9.3), provocând fotoemisia (efect fotoelectric).

Orez. 10.6

Emisia termoionică este cauzată de încălzirea metalului. Când funcția de distribuție a electronilor este distorsionată (vezi Fig. 10.5, b) Toată „coada” poate trece dincolo de tăierea putului potențial, adică. unii electroni au suficientă energie pentru a scăpa de metal. Acesta este de obicei folosit pentru a furniza electroni unui vid.

Cel mai simplu dispozitiv care utilizează emisie termică este o diodă electrică în vid (Fig. 10.7, A). Catodul său K este încălzit de o sursă EMF ? Șiși emite electroni, care creează un curent de iod prin acțiunea unui câmp electric între anod și catod. O diodă în vid diferă de o fotodiodă în principal prin sursa de energie care provoacă emisia de electroni, astfel încât caracteristicile curent-tensiune ale acestora sunt similare. Cu cât tensiunea este mai mare Uaîntre anod și catod, cea mai mare parte a electronilor din norul lor de la catod este extrasă de câmpul electric pe unitatea de timp. Prin urmare, cu creșterea tensiunii Ua actual eu creştere. La unele tensiuni, zero trage deja Toate electronii care părăsesc catodul și o creștere suplimentară a tensiunii nu duc la o creștere a curentului - are loc saturația.

Orez. 10.7

ÎNTREBARE. De ce este curentul de saturație la T, mai mult decât cu G (Fig. 10.7, b)? RĂSPUNS. La T 2 > D, mai mulți electroni părăsesc catodul pe unitatea de timp.

Când polaritatea tensiunii aplicate este inversată („minus” este conectat la anod, iar „plus” este conectat la catod), electronii nu sunt accelerați, ci decelerati, astfel încât dioda în vid este capabilă să treacă curentul numai în o singură direcție, adică el are conductivitate unidirecțională. Acest lucru îi permite să fie folosit pentru rectificare curentă(Fig. 10.7, V):În timpul acțiunii unei semi-unde pozitive de tensiune, dioda trece curent, dar în timpul unei semi-unde negative nu.

În 1907, americanul Lee de Forest a adăugat un al treilea electrod de rețea la diodă, ceea ce a făcut posibilă amplificarea semnalelor electrice. O astfel de triodă a fost apoi completată cu alți electrozi, ceea ce a făcut posibilă crearea diferitelor tipuri de amplificatoare, generatoareȘi convertoare. Acest lucru a dus la dezvoltarea rapidă a ingineriei electrice, a ingineriei radio și a electronicii. Apoi ștafeta a fost preluată de dispozitive semiconductoare, înlocuind tuburile cu vid, dar în CRT-uri, tuburi cu raze X, microscoape electronice și unele tuburi vid, emisia termică este încă relevantă.

O altă sursă de emisie de electroni poate fi bombardarea suprafeței materialului de către diferite particule. Emisia secundară electron-electron are loc ca urmare a impactului electronilor externi, care transferă o parte din energia lor electronilor substanței. O astfel de emisie este utilizată, de exemplu, într-un tub fotomultiplicator (PMT) (Fig. 10.8, A). Fotocatodul său 1 emite electroni atunci când este expus la lumină. Ele sunt accelerate în direcția electrodului (dynodului) 2, din care scot electronii secundari, ei sunt accelerați spre dinod 3 etc. Ca rezultat, fotocurentul primar este multiplicat într-o asemenea măsură încât PMT este capabil să detecteze chiar și fotoni individuali.

Orez. 10.8

Același principiu a fost aplicat și în tubul intensificator de imagine de nouă generație (vezi paragraful 9.3). Conține sute de mii de fotomultiplicatori (în funcție de numărul de pixeli care formează imagini ale obiectelor), fiecare dintre acestea fiind un microcanal metalizat ~ 10 μm lățime. Electronii se deplasează de-a lungul acestui canal în același mod în zig-zag ca lumina într-o fibră optică și ca electronii într-un fotomultiplicator, înmulțindu-se cu fiecare coliziune cu pereții canalului datorită emisiei secundare. Deoarece traiectoria electronilor diferă neglijabil de una rectilinie (numai în lățimea canalului), un pachet de astfel de canale situat între fotocatod și ecran (Fig. 10.8, b), elimină necesitatea focalizării fotoelectronilor (comparați cu Fig. 9.4). Fiecare canal nu numai că înmulțește electronii, ci îi transferă și în punctul necesar, ceea ce asigură claritatea imaginii.

În emisia secundară de ioni-electroni, particulele primare care transportă energie sunt ionii. ÎN dispozitive de evacuare a gazelor ele asigură reproducerea electronilor din catod, care sunt apoi înmulțiți prin ionizarea moleculelor de gaz (vezi paragraful 5.9).

Există, de asemenea, un tip de emisie foarte exotic, a cărui origine este explicată de principiul incertitudinii Heisenberg. Dacă suprafața metalului are un câmp electric care accelerează electroni, atunci o linie dreaptă este suprapusă pasului potențial 1 eEx(2 în Fig. 10.6), iar treapta se transformă în bariera 3. Dacă energia totală a electronului este W, acestea. la A W este mai mică decât înălțimea barierei, apoi, conform conceptelor clasice, „ia”-o, i.e. nu poate ieși afară. Cu toate acestea, conform conceptelor cuantice, un electron este și el val, care nu este numai reflectat dintr-un mediu optic mai dens, dar și refractat. Mai mult, prezența unei funcții în interiorul bariereiînseamnă probabilitatea finită de a găsi un electron acolo. Din punct de vedere „clasic”, acest lucru este imposibil, deoarece deplin energia electronilor W, iar componenta sa este potenţial energie - egală în acest domeniu W+ AVK, adică partea se dovedește a fi mai mare decât întregul! În același timp, există și unele incertitudine Energie AVK care depinde de timp La starea electronilor în interiorul barierei: AWAt >h. Cu descrestere La: incertitudine A.W. poate atinge valoarea cerută, iar prin rezolvarea ecuației Schrödinger se dă valorile finale | r | 2 s in afara barieră, adică exista posibilitatea ca electronul sa scape fara sa sara peste bariera! Cu cât este mai mic, cu atât este mai sus AW p At.

Aceste concluzii sunt confirmate în practică de prezența unui efect de tunel sau sub-barieră. Își găsește aplicație chiar și prin furnizarea de emisii de electroni dintr-un metal în câmpuri cu o putere de ~10 6 -10 7 V/cm. Deoarece o astfel de emisie are loc fără încălzire, iradiere sau bombardare cu particule, se numește emisie de câmp. De obicei apare din tot felul de puncte, proeminențe etc., unde intensitatea zero crește brusc. De asemenea, poate duce la defectarea electrică a golului de vid.

În 1986, Premiul Nobel pentru Fizică a fost acordat inventării unui microscop electronic cu scanare bazat pe efectul tunel. Laureații săi sunt fizicienii germani E. Ruska și G. Binnig și fizicianul elvețian G. Rohrer. În acest dispozitiv, un ac subțire scanează de-a lungul suprafeței la o distanță mică de acesta. Curentul tunel care apare transportă informații despre stările energetice ale electronilor. În acest fel, este posibilă obținerea unei imagini a suprafeței cu precizie atomică, ceea ce este deosebit de important în microelectronică.

Efectul tunel este responsabil pentru recombinarea în timpul emisiei ion-electron (vezi mai sus), pentru electrificarea prin frecare, în care electronii de la atomii unui material tunel la atomii altuia. De asemenea, determină împărțirea electronilor în timpul legăturilor covalente, ceea ce duce la divizarea nivelurilor de energie (vezi Fig. 10.5, A).

Un rol major în asigurarea conductivității întreruperii arcului îl joacă electronii furnizați de catod din diverse motive. Acest proces de părăsire a electronilor de pe suprafața electrodului catodic sau procesul de eliberare a electronilor din legarea cu suprafața se numește emisie de electroni. Procesul de emisie necesită energie.

Energia care este suficientă pentru ca electronii să scape de pe suprafața catodului se numește funcție de lucru ( Ieși )

Se măsoară în electroni volți și este de obicei de 2-3 ori mai mic decât munca de ionizare.

Există 4 tipuri de emisii de electroni:

1. Emisia termoionică

2. Emisii autoelectronice

3. Emisia fotoelectronilor

4. Emisia datorată impactului particulelor grele.

Emisia termoionică are loc sub influența încălzirii puternice a suprafeței electrodului - catod. Sub influența încălzirii, electronii aflați pe suprafața catodului capătă o stare în care energia lor cinetică devine egală sau mai mare decât forțele de atracție a atomilor de pe suprafața electrodului; ei pierd contactul cu suprafața și zboară în decalajul arcului. Încălzirea puternică a capătului electrodului (catodului) are loc deoarece în momentul contactului acestuia cu piesa, acest contact are loc numai în puncte individuale ale suprafeței din cauza prezenței neregulilor. Această poziție, în prezența curentului, duce la încălzirea puternică a punctului de contact, în urma căreia un arc este excitat. Temperatura suprafeței influențează foarte mult simularea electronilor. De obicei, emisia este măsurată prin densitatea curentului. Legătura dintre emisia termoionică și temperatura catodului a fost stabilită de Richardson și Deshman.

Unde j 0– densitatea curentului, A/cm 2 ;

φ – funcția de lucru a electronilor, e-V;

A– o constantă a cărei valoare teoretică este A = 120 a/cm 2 deg 2 (valoare experimentală pentru metale A » 62,2).

Odată cu emisia de câmp, energia necesară pentru eliberarea electronilor este furnizată de un câmp electric extern, care, așa cum spune, „suge” electronii dincolo de influența câmpului electrostatic al metalului. În acest caz, densitatea de curent poate fi calculată folosind formula

, (1.9)

Unde E– intensitatea câmpului electric, V/cm;

Odată cu creșterea temperaturii, valoarea emisiei câmpului scade, dar la temperaturi scăzute influența sa poate fi decisivă, mai ales la intensitatea mare a câmpului electric (10 6 - 10 7 V/cm), ceea ce conform lui M.Ya. Brown. și G.I. Pogodin-Alekseev poate fi obținut în regiunile apropiate de electrozi.

Atunci când energia radiației este absorbită, se pot produce electroni cu o energie atât de mare încât unii dintre ei să scape de la suprafață. Densitatea curentului de fotoemisie este determinată de formulă

Unde α – coeficient de reflexie, a cărui valoare este necunoscută pentru arcurile de sudare.

Lungimile de undă care provoacă fotoemisia, precum și pentru ionizare sunt determinate de formulă

Spre deosebire de ionizare, emisia de electroni de pe suprafața metalelor alcaline și alcalino-pământoase este cauzată de lumina vizibilă.

Suprafața catodului poate fi supusă impactului de la particule grele (ioni pozitivi). Ionii pozitivi în cazul impactului asupra suprafeței catodului pot:

in primul rand, dezvăluie energia cinetică pe care o posedă.

În al doilea rând, poate fi neutralizat pe suprafața catodului; făcând acest lucru, ei transferă energie de ionizare către electrod.

Astfel, catodul dobândește energie suplimentară, care este folosită pentru încălzire, topire și evaporare, iar o parte este cheltuită din nou pentru eliberarea de electroni de la suprafață. Ca urmare a unei emisii destul de intense de electroni din catod și a ionizării corespunzătoare a intervalului de arc, se stabilește o descărcare stabilă - un arc electric cu o anumită cantitate de curent care curge în circuit la o anumită tensiune.

În funcție de gradul de dezvoltare al unui anumit tip de emisie, se disting trei tipuri de arcuri de sudură:

Arcuri catodice fierbinți;

Arcuri catodice reci;

Gama de electroni primari poate depăși grosimea emițătorului. În acest caz, emisia secundară de electroni se observă atât de pe suprafața bombardată (emisia secundară de electroni pentru reflexie), cât și din partea opusă a emițătorului (emisia secundară de electroni pentru transmisie). Fluxul de electroni secundari este format din electroni primari reflectați elastic și inelastic și electroni cu adevărat secundari - electroni ai emițătorului, care, ca urmare a excitării lor de către electronii primari sau reflectați inelastic, au primit energie și impuls suficient pentru a ieși din emițător. Energie spectrul electronilor secundari se află în domeniul energetic de la E = 0 până la energia electronilor primari En (Fig. 1). Structura fină a spectrului de energie se datorează efectului Auger și pierderilor caracteristice de energie la excitația atomilor emițători.

Orez. 1. Spectrul energetic al electronilor secundari: (I) reflectat elastic, (II) reflectat inelastic, (III) cu adevărat secundar; structura fină a spectrelor datorată (a) electronilor Auger și (b) pierderilor de energie caracteristice pentru excitarea atomilor emițători (E - energia electronului; E max și ΔE max - energia maximă și jumătatea lățimii spectrului maxim al electronilor secundari adevărați ; E p - energia electronilor primari ).

Cantitativ, emisia de electroni secundari este caracterizată de un coeficient σ egal cu:

σ = I 2 /I 1 =δ + η + r,

unde I 1 și I 2 sunt curenți creați de electronii primari și secundari; δ - coeficientul de emisie adevărată de electroni secundari; η, r sunt coeficienții de reflexie inelastică și, respectiv, elastică a electronilor primari. Acești coeficienți depind de parametrii fasciculului de electroni primari (E p, unghiul de incidență φ al fasciculului pe probă) și de caracteristicile emițătorului (compoziția elementară, structura electronică, structura cristalină, starea suprafeței etc.).

Mecanismele de reflexie elastică a electronilor sunt diferite în regiunile energiilor joase (0-100 eV), medii (0,1-1 keV) și înalte (1-100 keV) E p. În regiunea E p scăzută reflexia elastică depinde asupra structurii electronice a regiunii apropiate de suprafață a emițătorului, împrăștierea electronilor pe atomii individuali, împrăștierea electronilor elastici rezonanți în apropierea pragurilor excitațiilor colective și cu o singură particule ale electronilor corpului solid. Valorile absolute ale coeficientului r în această regiune sunt maxime (la E p ≤10 eV r poate ajunge la 0,5 pentru metale și 0,7-0,8 pentru dielectrici). În regiunea mediei E p, în cele mai multe cazuri, se observă un maxim larg în dependența r(E p) la valori ale lui Ε p = Ζ 2 /8 (Z este numărul atomic al substanței emițătoare). Mecanismul de reflexie elastică în acest interval de E p este în mare măsură determinat de împrăștierea elastică a electronilor pe atomii unui solid; valorile absolute ale lui r nu depășesc 0,05. Pentru cristalele simple, dependența r(E p) în regiunea mediei E p are o structură fină pronunțată cauzată de difracția electronilor pe rețeaua cristalină a emițătorului. În intervalul de valori mari ale E p r scade odată cu creșterea E p. Adâncimea evadării electronilor reflectați elastic depinde de E p și variază de la fracțiuni la zeci de nm.

Reflexia inelastică a electronilor este determinată de împrăștierea și decelerația electronilor primari pe măsură ce se deplasează în substanța emițătoare. Dependența η(E p) este diferită pentru substanțele ușoare și grele (Fig. 2). Coeficientul η crește odată cu creșterea φ; Acest model este cel mai clar exprimat pentru substanțele cu Z mic. Energia medie a electronilor reflectați inelastic este E n = 0,31 E p și scade odată cu scăderea E p , iar adâncimea medie de ieșire a acestora nu depășește jumătate din adâncimea de penetrare a electronilor primari la o valoare dată a lui E p .

Emisia de electroni cu adevărat secundari depinde de structura electronică a emițătorului, care afectează semnificativ pierderea de energie a electronilor și ieșirea lor din emițător. Probabilitatea eliberării electronilor secundari adevărați excitați depinde de înălțimea barierei de potențial de pe suprafața emițătorului, determinată de valoarea funcției de lucru a electronilor. În metale, datorită interacțiunii cu electronii de conducție, electronii secundari adevărați pierd multă energie și nu pot depăși bariera de potențial de la suprafață. Ele sunt caracterizate printr-o adâncime mică de evadare d a electronilor secundari adevărați și valori relativ mici ale coeficientului σ max (0,4-1,8). În dielectricii cu o bandă interzisă largă și afinitate electronică scăzută, electronii secundari adevărați interni suferă pierderi mici de energie, deoarece o pierd în principal doar pentru a interacționa cu fotonii. Aceste substanțe au valori mari d (20-120 nm) și σ max (4-40). Emițătorii cu afinitate electronică negativă au cele mai mari valori de d (20-1500 nm) și σ max ≥1000. Crearea unui câmp electric puternic (10 7 -10 8 V/m) în dielectrici determină o creștere a σ max până la 100 (emisia de electroni secundari mărită în câmp).

Emisia secundară de electroni este utilizată pe scară largă în metodele de diagnosticare a suprafeței corpurilor solide. Microscopia electronică cu scanare, folosind diferite grupuri de electroni secundari pentru a vizualiza obiectul studiat, permite studierea topografiei, compoziția de fază, structura cristalului și alte proprietăți ale suprafeței. Electronii Auger transportă informații despre compoziția elementară și starea chimică a atomilor de suprafață.

Spectrele electronilor cu pierderi de energie caracteristice (în intervalul de la unu la sute de meV) oferă informații despre vibrațiile fononilor în solide și caracterizează modurile de vibrație ale atomilor și moleculelor adsorbite. Electronii cu pierderi mari de energie (datorită tranzițiilor între benzi, excitării oscilațiilor plasmatice în solide și ionizării atomilor substanței emițătoare) sunt utilizați pentru a obține informații despre compoziția elementară și structura electronică a regiunii apropiate de suprafață a emițătorilor.

Emisia secundară de electroni este utilizată pentru a îmbunătăți fluxurile de electroni în dispozitivele electron-vid (secundar și fotomultiplicatoare, intensificatoare de luminozitate a imaginii etc.). Emisia secundară de electroni joacă un rol important în funcționarea unui număr de dispozitive de înaltă frecvență.

Lit.: Bronshtein I. M., Fraiman B. S. Emisia secundară de electroni. M., 1969; Shulman A.R., Fridrikhov S.A. Metode de emisie secundară pentru studiul solidelor. M., 1977.